發布日期：2022-10-18 點擊率：80
在哥倫比亞（Christopher Columbus）航行前，所有人都認為地球是平的… 。在過去的許多年中，我將傳統的史密斯圓圖進行擴展來幫助我理解射頻領域中像振蕩器設計以及放大器的穩定性這類涉及到負阻抗器件的問題。其概念使得我對于與阻抗有關問題的本質有了更深的理解，并且也證明了這是一個很有用的附加的設計輔助工具。最近，在餐桌上與其他工程師討論時，我提到了自己的一些想法。這些想法得到了大家的認可，從那時起，他們多次說服我將自己對史密斯圓圖的擴展發表出來。為此，在這篇文章中，我試圖用最簡單的方法來解釋基于眾所周知的史密斯圓圖基礎上的概念性輔助設計工具背后的思想。
史密斯圓圖的最大優點在于它實際上是一個“圖形計算器”。可以通過在史密斯圖上畫線來獲得阻抗匹配的結果，而無需進行冗長的數學計算。所有工程師都可以使用這個工具，并且能幫助他們開發對可選擇的匹配網絡的 直覺認識。確實，當一個工程師對史密斯圓圖開始理解，并且在他的腦海中有一個史密斯圓圖時，便有可能預先將潛在的匹配方案直觀化。
圖1 傳統的歸一化的史密斯阻抗圓圖（圖形由RF Café 2002 提供）
本文所討論的史密斯圓圖的擴展是將平面二維（2-D）的圓圖（例如一片紙或計算機屏幕）移到一個球面的三維圓圖（ 3-D ）上。這種形式的史密斯圓圖可以很方便地來處理整個阻抗區域。當然，這個新的3-D 史密斯圓圖也可以通過使用合適的坐標變換和三維坐標體系而用數學式子表達出來；然而，這個工作超出了本文的范圍。
已經存在一些所謂的3-D 史密斯圓圖。但這些圖基本上是標準的二維史密斯圓圖，只是將輪廓上的數據轉換到一定高度的第三維上。據作者所知，本文所做的工作才是第一個真正的三維史密斯圓圖。該三維圓圖的實現是在使用了一個球體和球型坐標體系的基礎上完成的。
本文假設讀者對史密斯圓圖已經有了基本的了解。我們不打算在這里補習有關史密斯圓圖的知識。有許多關于傳輸線理論和射頻匹配的書籍可供讀者參考。例如，參考文獻[1]，[2]。本文刻意地保持描述的簡單性，避免使用令人恐懼的數學表達式。
史密斯圓圖的起源
史密斯圓圖是由Philip H.Smith 提出和開發的。文獻[3]介紹了Philip H.Smith 的生平。史密斯曾經在新澤西州的貝爾電話實驗室工作。在他作為傳輸線工程師為實驗室工作期間，史密斯發表了2 篇有關他所做工作的重要文章[4]，[5]。圖1 便是眾所周知的史密斯圓圖。
最早的史密斯圓圖是作為紙上計算的輔助工具的。可以購買到已經預先印刷好的圓圖卡片。設計工程師們隨后便可以通過使用鉛筆，尺子和圓規來完成阻抗匹配的工作。近來，射頻設計工作幾乎完全是在使用計算機的基礎上進行的。精密的計算機輔助（CAD）工具可以解決難度更大的問題并且減少了設計時間。然而，廣泛使用的CAD 并沒有減少史密斯圓圖的使用率。設計軟件可以將結果在史密斯圓圖上顯示出來。類似地，現代網絡分析儀也可以將測量結果以圖形形式顯示在史密斯圓圖上。
局限性
史密斯圓圖的使用有許多吸引人的特點。這些特點包括簡潔和易于使用，這是因為它將數字問題轉化為圖形問題，并且所有實部為正數的阻抗都可以在一個圖上或一片紙上顯示出來。但是傳統的史密斯圓圖有一個很大的局限。即涉及到負實部半邊的阻抗域的處理。在將正的電阻域部分映射到清晰的圓周時（史密斯圓圖的本質）所涉及的坐標變換過程中，負實數部分被擴展了。這便使得在畫出具有負實數阻抗時就會有問題了。此外，-50Ω 點在半徑為無窮大的圓周上。在史密斯圓圖上表示負阻抗時會很尷尬。例如，在射頻放大器設計和穩定化過程中需要觀察穩定性圓周時。相對于史密斯圓圖的尺寸來說，這些穩定性圓周的圓心和半徑很容易使得圓周變得特別大。圖2 就是這樣一個例子。計算機設計軟件可以自動調節圓圖的坐標軸，可以將實數阻抗尺寸減到只有幾個像素那么大。另一種方法是將穩定性圓周的圓心和圓周畫在史密斯圓圖的可視區域之外。
圖2 一個大的穩定性圓周的例子
涉及到負電阻的另一個射頻/微波設計領域是振蕩器和微波有源濾波器的設計。在振蕩器設計中，通過使用某種串聯或并聯反饋而有意識地使得有源器件處于不穩定狀態。由此所產生的負電阻與諧振電路相連接。在有源濾波器的設計中，產生負電阻的目的是為了試圖補償L 和C 元件的寄生電阻的損耗。在這兩種情況下，用圖形法來理解阻抗變換或負載是如何影響負阻抗已被證明是很有用的。
我發現在涉及到負電阻時，用一個三維球面而不是二維圓周的方式來表示史密斯圓圖時，可以更好地洞察匹配問題的實質。在下一節中，我將要討論一種把阻抗域的負實數部半邊結合進入擴展的史密斯圓圖的有效方法。
需要注意的是，本文中使用的都是50Ω 史密斯阻抗圓圖。雖然本文在此沒有進行展示，但也可以生成球面形的史密斯導納圓圖甚至球面形的并且適合于任意阻抗的混合阻抗/導納圓圖。
史密斯圓圖的擴展方法
復數形式的阻抗Z=R+jX 表示在圖3 的X-Y 平面上。在這個圖形中，使用字母來代表不同點的阻抗。A= -∞+0j，B= -50+0j，C=0+0j，D=50+0j 以及E=∞+0j。同樣F=0-∞j，G=0-50j， H=0+50j 以及 J=0+∞j。此外，R=50Ω 是用垂直虛線畫出，X=50Ω 是用水平橫虛線畫出的。可以看出在X-Y 平面的左半邊，R 小于零（因此可以表示負電阻），X-Y 平面的右半邊代表正的電阻。將
阻抗平面進行轉換就生成了圖4 的史密斯圓圖。坐標體系轉換的詳細內容見[1]。從圖4 可以看出，點E，F 和J現在都在圓周的右邊。代表電阻和感抗為零的原點C 是在圓周的左邊。而代表-50j 的電容和+50j 的電感的G 和H 則分別在圓周的底部和頂端。現在含有正實部半邊的阻抗面（R>0）是在組成史密斯圓圖的圓周內，而含有負實部半邊的阻抗面（R<0）則在圓周之外。
圖3 阻抗平面
圖4 按照史密斯的方法，將正實部的阻抗平面轉換到圓內
圖3 所示的是代表了電阻為常數和感抗為常數時的阻抗虛線，也同樣顯示在圖4 中。遺憾的是，在系統坐標變換時，具有負實部半邊的阻抗域部分被擴展了。所以，采用史密斯圓圖來處理負阻抗就變得很棘手。
圖5 一個肩并肩的可覆蓋整個阻抗平面的史密斯圓圖（圖形由RF Café 2002 提供）
一個能將含有負實部半邊的阻抗平面域壓縮為易于處理的尺寸范圍的可行方法是生成兩個肩并肩的史密斯圓圖[6]，一個圓圖處理含有正實部半邊的阻抗域，另一個處理含有負實部半邊的阻抗域。這兩個肩并肩的史密斯圓圖可以幫助工程師一眼就能看到整個阻抗范圍。圖5 便是這樣一個例子。
圖6 將整個阻抗平面轉換為兩個肩并肩的圓
肩并肩史密斯圓圖的生成是通過采用2 個坐標變換來實現的，一個變換是在阻抗平面的右邊，即史密斯已經完成了的，另一個在左邊，是含有負電阻半邊的阻抗平面部分。
參考圖3，可以看出在Y 軸上的點F，G，H 和J 在y 軸上從而組成了阻抗平面2 個半邊的邊界線。因此，在使用2 個坐標變換來生成2 個史密斯圖時，這些點顯示在對偶處。例如，對G 來說，產生圖6 的對偶點G 和G′。因此這種方法的缺點是在兩個圖中，每個圖的邊界存在不連續性。例如，+50jΩ 同時出現在兩個史密斯圓圖中，它們之間存在一個間隔。
這個問題的解決辦法之一是想像出兩個背靠背的史密斯圓圖，每個史密斯圓圖的外邊界相重疊。這樣一個例子可以想像為將具有正實部的阻抗和具有負實部的史密斯圓圖印刷在乒乓球拍的兩面。但是從一面變換到另一面時，同樣沒有一個平滑的過渡。這樣一來，設計工程師們就需要反復地將球拍翻來翻去。
在過去的許多年中，我將傳統的史密斯圓圖進行擴展來幫助自己理解射頻領域中像振蕩器設計以及放大器的穩定性這類涉及到負阻抗的問題。
史密斯圓圖的球面擴展形式
為了生成球形的史密斯圓圖，需將圖 3 所示的整個阻抗域包圍在球體的表面。見圖7。圖3 中標記的點也同樣地標在了球面上。可以看出，圖3 的原點（點C）現在是在球體的左邊。其歸一化的坐標（x，y，z）為（-1，0，0）。（注意，為了方便起見，對圖3 的原點作了x=-1 的偏移。）點A，E，F 和J，即在x 和y 軸上阻抗趨于正無窮大和負無窮大的點，現在的坐標都為（1，0，0）。代表-50Ω 和+50Ω 的點B 和D，現在分別在點（0，0，-1）和（0，0，1）處。類似地，代表-50 j 和+50 j 的點G，H，現在分別在（0，-1，0）（0，1，0）處。
圖7 轉換到球體的表面后的阻抗平面
在這個新形式的史密斯圓圖中，阻抗為0 和無窮時的點在x 軸上。從Z 軸的正方向去看球體，可以看到一個類似于傳統的史密斯圓圖。當然，由于球面的曲線特性，這個圓周的形狀似乎有些變形。當把阻抗平面映射到球面上時，整個平面都在一個易于處理的區域內，而且正電阻到負電阻的過渡可以平滑連續地進行。
Z>0 的半球表面含有所有具有正電阻的阻抗，Z<0含有所有具有負電阻的阻抗。類似地，y>0 的半球含有感抗阻抗，y<0 的半球含有容抗阻抗。只有在球面上的點才有意義；在球體內的點則無關緊要。
現在球形的史密斯圓圖已經建成了，正如2-D 史密斯圓圖一樣，我們可以考慮不同阻抗的表示方式。
首先，電阻為常數和感抗為常數的線可以先畫出來。這些線形成了一系列封閉的圓周，起始和中止于點（1，0，0）。例如，+50，+50j，-50，-50j 這些常數電阻和感抗線都從點AEFJ（北極）開始，再回到起點前，跨經點D，H，B 和G（在赤道上）。畫出其它值的電阻和電抗線使其類似于2-D 史密斯圓圖。見圖8。圖8（a）是從南極（z=0）看過去的球形史密斯圖，而圖8（b）是從北極（z=∞）看過去的史密斯球。
圖8 畫有常數電阻和感抗的球形史密斯圓圖
（a）從南極看過去的球體（b）從北極看過去的球體
我們還可以考慮將常數Q（品質因數）的線畫在標準史密斯圓圖上。這會形成阻抗從零到無窮大的一系列弧線。當Q=0 時（理想的電阻），弧線便成為一條從零到無窮大的直線，當Q 為無窮大時（一個理想的電感或電容），弧線是沿著史密斯圖的圓周線的。在球形的史密斯圓圖上，Q 為常數的線便形成了從北極Z=無窮大到南極Z=0 的弧線。見圖9。在x-y 平面上的Q 等值的圓周上具有一個零值，同時在x-y 平面上的具有一個Q 為無窮大的Q 等值圓周。使用球形史密斯圓圖，當電阻為負的時候，也可以很容易地使用Q 線。圖9 中增加了緯線。這些緯線是由|Z|為常數時所形成的。赤道線代表的是|Z|=50Ω。
圖9 繪有常數Q（實線）和常數|Z|（虛線）的球形史密斯圓圖
史密斯圓圖的擴展涉及到將平面 2-D的圓圖轉移到球面的3-D 圓圖上，使用史密斯圓圖有許多吸引人的特性。
在球體中將Q 看作經線，而將|Z|看作緯線相當于用極坐標而不是用迪卡爾坐標來表示史密斯圓圖，其中mag(Z) （ 幅值） = Sqrt(R2+X2) ， phase(Z) （ 相位） =arctan(X/R) = arctan(Q)。
圖10 繪有常數|ρ|（|虛線）和常數反射相位（實線）的球形史密斯圓圖
當用到反射系數時，史密斯圓圖也同樣很有用。反射系數ρ 在史密斯圓圖上的表示通常是針不同常數的|ρ|的值來繪出對應的曲線。這便會形成一系列的同心圓，圓心在傳輸線的特性阻抗點處（ 我們這里用的是50Ω）。這些同心圓在史密斯圓圖的中心點處從半徑為零開始，逐漸增加直至反射系數為1 時到達史密斯圓圖的圓周為止。具有|ρ|>1 的反射系數也可以在圖上表示出來。這種情況說明反射波大于入射波。這便為反射增益，當存在負電阻時會出現這種情況。在球形史密斯圖上可以很靈巧地處理這種情況。圖10 顯示出了球形史密斯圖上|ρ|為常數時的曲線和ρ 的相位為常數時的曲線。緯線代表的是|ρ|為常數時的曲線，經線代表的是當ρ 的相位為常數時的曲線。北極點處于50Ω，反射系數為0（匹配完美的傳輸線），南極是-50Ω，反射系數為無窮大。赤道對應的反射系數|ρ|=1。當考慮反射系數時，北極和南極點對應的阻抗有900 的相位差。
圖形方式和計算機輔助設計
史密斯圓圖的2-D 特征可以很容易地印在紙上或顯示在屏幕上。然而，對于3-D 史密斯圓圖來說，就并非如此了。要顯示史密斯圓圖以及在圖上畫出曲線和輪廓便會有些實際上的困難。一個辦法是做出打印好的小球。這會類似于一個塑料的足球，只不過代替六角形圖案的是電阻和感抗曲線。圖8 便是這樣一個例子。在過去的許多年里，我將其放在書桌上作為設計或直觀化的工具
（我以前的一個同事為小球起名為Zelley 球，每次到我辦公室時都會向我仍這個球，并以此為樂）。也許，在每個本科微波授課的教室前的講臺上應當放一個這樣的球，類似于地理課上的地球儀。很明顯，在球上畫出仿真結果和輪廓會很費事。同樣，手工在圖上劃線無法與常規計算機自動設計流程一體化。
另一種方法是使用3-D 計算機軟件。這樣可以使得設計者能夠通過使用計算機鼠標或鍵盤來旋轉和轉動球形史密斯圓圖。有可能讓設計者選擇顯示阻抗，導納（或混合形式）的史密斯圓圖，將Q 或反射系數疊加在球的表面。球體是不透明的或半透明的。或許可以做多個球表面的2-D 投影，這可以成為計算機輔助設計的一個值得一試的折衷方案。
結論
本文重點討論了傳統2-D 史密斯圓圖的局限性。提出了一種克服這些局限的擴展史密斯圓圖的想法。這種擴展包括從2-D 阻抗平面轉換到三維，并將其映射到球體的表面。相信這是首次提出的史密斯圓圖的轉換方法。然后考慮了球形史密斯圓圖的多種表示方法。包括使用常量電阻，電感，阻抗和反射系數曲線。最后，討論了如何用圖形方法來顯示3-D 史密斯圓圖。需要指出的是，本文這里所討論的許多觀點還沒有進行嚴密的數學運算，所以有可能在球形的史密斯圓圖
上出現一些不連續的地方。然而，基本的概念和想法是作者經過了充分思考的，是完全能夠發表出來的。
希望本文所討論的3-D 史密斯圓圖可以在射頻和微波設計界或者用作設計工具，或者用于直觀化的幫助。希望本文至少提出了一個有趣的可供討論的課題。
致謝
作者Chris Zelley在此深深感謝Steve Cripps 和Gord Rabjohn 的幫助和建議，以及他們對作者構思這篇文章所做的鼓勵。
原文刊登于IEEE microwave magazine 作者：Chris Zelley
參考文獻
來源： 電子萬花筒
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